原子在啁啾激光场中产生高次谐波及阿秒脉冲的研究
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阿秒脉冲(1as=10-18s)技术的发展是超快光学领域一个重要的成就,它的出现不仅极大地促进了光谱学和时间分辨测量学的发展,而且实现了人们在原子分子尺度进行实时观测、操纵和追踪电子超快动力学行为的梦想。在过去的十年中,科学家们一直在努力地寻求着产生更短阿秒脉冲的技术和方法。由于高次谐波的频谱范围可延伸到软X射线的区域,并且在截断位置附近有超连续性的优点,所以它成为了当前实验和理论研究中产生阿秒脉冲的首选光源。当前实验室中主要是利用惰性气体在强激光场中的高次谐波来产生阿秒脉冲,具体方法有:偏振门技术、电离门技术、两色门技术。在理论研究中主要是利用激光场驱动单原子产生高次谐波,通过选择合适的激光场来优化高次谐波的产生,从而获得单个阿秒脉冲,其方法是用数值方法求解激光场中原子的含时薛定谔方程。近年来,人们更加热衷于对强激光与分子相互作用的研究,这是因为强激光与分子的相互作用过程中不仅会出现和原子体系同样的现象,而且会出现一些更为复杂、有趣的物理过程。如分子键的软化、硬化、断裂,分子的解离以及库伦爆炸等现象。同样,理论上对这些现象的研究主要还是数值求解分子体系在强激光场中的含时薛定谔方程。本文的具体工作分为以下两部分:第一,本文采用分裂算符方法,数值求解了原子在强激光场中的含时薛定谔方程。研究了一维模型氦原子在波长800nm,脉冲宽度5fs的啁啾激光和半周期脉冲形成的组合场中产生的高次谐波,发现高次谐波谱的截止位置能量可达I p+21.6Up。对平台区域一定阶次不同范围的谐波谱叠加,都可以得到单个阿秒脉冲,最短可达37as。并利用经典分析与量子时频分析对高次谐波的发射特性进行了研究。第二,基于我们即将开展有关强激光与分子相互作用的工作,在第四章我们利用B样条函数展开方法数值求解了氢原子和氢分子离子的定态薛定谔方程,分别计算了这两种体系的能级和波函数,研究表明,若在氢分子离子核的位置布置几重B样条函数的节点,不仅省机时,而且对不同的核间距所得的能级值都能达到很高的精度。
摘要 | 第6-7页 |
Abstract | 第7-8页 |
第一章 概述 | 第9-27页 |
1.1 强激光输出的实现与发展 | 第9-11页 |
1.2 强激光与物质相互作用的意义 | 第11-13页 |
1.3 强激光场中原子的电离机制 | 第13-17页 |
1.3.1 多光子电离(Multiphoton Ionization, MPI) | 第13-15页 |
1.3.2 隧道电离(Tunneling Ionization, TI) | 第15-17页 |
1.4 高次谐波(High-order Harmonic Generation, HHG) | 第17-21页 |
1.4.1 高次谐波的产生 | 第17页 |
1.4.2 高次谐波谱的基本特征 | 第17-18页 |
1.4.3 高次谐波的理论研究 | 第18-20页 |
1.4.4 研究高次谐波产生的意义 | 第20-21页 |
1.5 阿秒脉冲的实验研究和理论研究简介 | 第21-22页 |
1.6 本论文的主要工作 | 第22-23页 |
参考文献 | 第23-27页 |
第二章 强激光与原子相互作用的基本理论与计算方法 | 第27-33页 |
2.1 强激光与原子相互作用的基本理论概述 | 第27页 |
2.2 强激光场中原子的含时薛定谔方程 | 第27-29页 |
2.3 求解激光场中原子的含时薛定谔方程的理论方法 | 第29-30页 |
2.4 分裂算符法(Split-operator method) | 第30-32页 |
参考文献 | 第32-33页 |
第三章 啁啾激光与半周期脉冲形成的组合场驱动原子产生单个阿秒脉冲 | 第33-44页 |
3.1 引言 | 第33-34页 |
3.2 理论方法 | 第34-36页 |
3.3 计算结果与讨论 | 第36-40页 |
3.4 结论 | 第40-42页 |
参考文献 | 第42-44页 |
第四章 用 B 样条函数计算氢原子和氢分子离子的能级和波函数 | 第44-55页 |
4.1 引言 | 第44-45页 |
4.2 理论方法 | 第45-48页 |
4.2.1 B样条函数 | 第45-47页 |
4.2.2 氢原子与氢分子离子的定态薛定谔方程 | 第47-48页 |
4.3 计算结果与讨论 | 第48-52页 |
4.4 结论 | 第52-53页 |
参考文献 | 第53-55页 |
第五章 总结与展望 | 第55-57页 |
5.1 本论文的主要工作 | 第55-56页 |
5.2 研究展望 | 第56-57页 |
攻读硕士期间发表和完成的研究论文 | 第57-58页 |
致谢 | 第58页 |
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